Volume 5, Issue 6

Es wird versucht, die ungleichmäßige Rotation der Sonne als atmosphärisches Strömungsphänomen im Sinne von Bjerknes zu deuten. Die beobachteten Meridionalströmungen in der Sonnenatmosphäre beweisen die Existenz einer Zirkulation zwischen dem Äquator und den Polen. Es wird angenommen, daß die Sonne einen mit der raschen Äquatorgeschwindig-keit rotierenden Kern besitzt. Die hydrodynamischen Gleichungen werden durch Streichung numerisch kleiner Glieder vereinfacht; bei der Integration dienen die beobachteten Strömungen als Randwerte. Dann ergibt sich als mögliche Erklärung der ungleichmäßigen Rotation die Annahme des Zusammenwirkens von drei Kräften: die durch das rotierende Koordinatensystem verursachte Coriolis-Kraft, die turbulente Reibung der Gasmassen und eine von den Polen zum Äquator gerichtete äußere Kraft, deren physikalische Natur unbestimmt bleibt. Wenn sie durch einen Temperaturunterschied zwischen Pol und Äquator zustandekommt, ist dieser sicher kleiner als 100°. Kinematisch besteht das Bild einer geschlossenen meridionalen Zirkulation, der die durch die Coriolis-Kraft verursachte Ablenkung überlagert ist. Die Tatsache, daß gasförmige Himmelskörper

Als wirksamer mittäglicher Rekombinationskoeffizient wurde aus der Ionisationszunahme in der F 2 -Sdiicht während des Mögel-Dellinger-Effektes am 19. Nov. der Wert a effF2 = 1,9-10 -10 errechnet. Dieser Wert ist ein Grenzwert; der tatsächliche kann nur größer sein, aber nicht kleiner. Er ist von derselben Größenordnung wie die in der Literatur angegebenen, nächtlichen Werte. Die Trägerproduktion in der F 2 -Schicht war im Beginn des Mögel-Dellinger-Effektes doppelt so groß wie die normale Ionisierung.

Die optisch meßbare Temperatur von Rußteilchen in Flammen wird zumeist der Temperatur des Verbrennungsgases gleichgesetzt. Zur Prüfung dieses Vorgehens ist eine getrennte Bestimmung beider Temperaturen von Bedeutung. Es werden daher eine stark und eine schwach leuchtende Acetylenflamme und eine spezielle Benzolflamme untersucht. Gemessen werden die Farbtemperatur und die schwarze Temperatur der Rußteilchen sowohl mittels visueller als auch photographischer und photoelektrischer Methode. Auf Grund eines früher angegebenen neuen Verfahrens läßt sich daraus die wahre Temperatur berechnen. Während für die stark leuchtende Acetylenflamme gute Übereinstimmung zwischen der optisch gemessenen und thermodynamisch errechneten Temperatur vorliegt, ist die Temperatur der Rußteilchen in der Benzolflamme wesentlich über der thermodynamisch errechneten Temperatur der Verbrennungsgase gelegen. Diese Übertemperatur des Rußes wird durch Radikalrekombination an den Rußteilchen unter Übertragung der frei werdenden Rekombinationswärme erklärt. Es wird gefolgert, daß die Temperaturen der Rußteilchen und des Verbrennungsgases immer dann genügend übereinstimmen, wenn die Rußkonzentration in der Flamme groß gegen die Konzen-tration rekombinierender Radikale ist.

Hochmolekulare Lösungen entmischen sich in kennzeichnender Weise derart, daß die kritische Zusammensetzung weit zur Seite des reinen Lösungsmittels verschoben ist. Es wurden die Löslichkeitskurve und insbesondere der kritische Punkt in den Lösungen des Polystyrols mit einer Reihe beschränkt lösender Lösungsmittel bestimmt. In homologen Reihen der Lösungsmittel scheint die kritische Temperatur zunächst zu sinken, um nach Durch-schreiten eines Minimums wieder anzusteigen, wie sich besonders gut an den Alkoholen zeigen ließ. Die kritische Zusammensetzung läßt noch keinen Zusammenhang mit der chemischen Konstitution erkennen. Mit der Kettenlänge des Polystyrols steigt die kritische Temperatur nur sehr wenig an, die kritische Zusammensetzung ändert sich nicht merklich.

Beim Lorentzschen Gasgemisch mit beliebiger molekularer Wechselwirkung bestehen zwischen dem Diffusionskoeffizienten D 12 , dem Thermodiffusionsfaktor a, dem Wärmeleitkoeffizienten des Gemisches λ und demjenigen der reinen schweren Komponente λ 2 die Beziehungen α= (∂In D 12 ,/∂ In T ) p - 2 ; λ = n 1 D 12 k (5/2 + d (αT)/d T) + λ 2 Temperatur, p = Druck, n 1 = Teilchendichte der leichten Komponente, k = Boltzmann- Konstante.) Zur Aufstellung der zweiten Beziehung ist es nötig, auch die Geschwindigkeitsverteilung der schweren Atome näherungsweise zu kennen. Es wird gezeigt, daß sie die gleiche ist wie bei Abwesenheit der leichten Komponente

Der Konzentrationsunterschied zweier laminarer Gasströme verschiedener Zusammensetzung, die parallel zueinander fließen und dabei ineinander diffundieren, klingt stromabwärts exponentiell ab. In derselben Weise klingt auch die Temperaturdifferenz ab, welche die Diffusion begleitet (stationärer Diffusionsthermoeffekt). Aus deren Abklinglänge kann bei bekannter Strömungsgeschwindigkeit der Diffusionskoeffizient entnommen werden. Die Methode wird an Hand der Diffusion von A/N 2 , entwickelt. Außerdem wird versucht, an der Diffusion von (10% H 2 , 90% N 2 )/N 2 die Gültigkeit einer für Lorentzsche Gemische aufgestellten Beziehung zwischen gewöhnlicher Diffusion und Thermodiffusion nachzuprüfen

Bei einer Entladung in sauerstoffhaltigem Xenon entsteht, wie seit einigen Jahren bekannt ist, ein grünes Bandenspektrum; die Vermutungen über seine Entstehung legen im Hinblick auf den Selbstlöschungsmechanismus nahe, mit Xe-O 2 -Gemischen Zählrohre zu füllen. Derartige Rohre zeigen Selbstlöschung, große Konstanz und Haltbarkeit

Es wird die Störung der Wellenzahlen der E 010 -und E 011 -Schwingung eines zylindrischen Hohlraumresonators berechnet, die durch die Abweichung von der idealen zylindrischen Gestalt bedingt ist und ihre Auswirkung auf die Bestimmung der Lichtgeschwindigkeit aus Resonanzmessungen diskutiert.

An Hand eines einfachen Modells wird die Ausbreitung elektromagnetischer Wellen in einem atmosphärischen Wellenleiter ("Duct" der englischen und amerikanischen Literatur) untersucht und besonders das Auftreten von Hohlleiterwellen studiert. Wir sind zu folgenden Resultaten gekommen: a) Oberhalb des Wellenleiters unter einigermaßen steilen Erhebungswinkeln hat man eine Ausbreitung nach dem Gesetz 1/R, das mit {z-h) gegen Null geht. b) In der Zone unmittelbar über der Trennebene nimmt das Feld exponentiell mit der Höhe ab. c) Diese beiden Erscheinungen beschreiben den Effekt der toten Zone. d) Im Wellenleiter haben wir asymptotisch: α) Wenn er niedriger ist, als einer bestimmten Höhe entspricht (oder wenn die Frequenz niedriger ist als eine bestimmte Grenzfrequenz), ein Gesetz 1/r 3 für die Feldstärken. ß) Wenn der Wellenleiter oder die Frequenz höher ist, Hohlleiterwellen der Ordnung 1/√r. e) In dem Zwischengebiet bis zum Auftreten der Totalreflexion hat man für das Feld ein Gesetz der Ordnung'1/r, das man durch sukzessive Reflexionen beschreiben kann. f) Damit ist zugleich die Theorie einer unendlich ausgedehnten dielektrischen Flächenantenne gegeben.