Volume 2, Issue 1

D ie bekannte, von Dirac begründete These, daß die sogenannte Gravitationskonstante in Wirklichkeit im Laufe der kosmologischen Ent-wicklung veränderlich sei, macht eine grundsätz-liche Erweiterung der Einstein sehen allge-mein-relativistischen Gravitationstheorie erforder-lich, derart, daß x = 8%f/c 2 als weitere, fünf-zehnte Feldgröße neben den zehn Gravitations-potentialien gik und dem elektromagnetischen Viererpotential eingeführt wird. In einer früheren Arbeit 1 ist gezeigt worden, daß für diese Verall-gemeinerung der bisherigen Theorie des Vakuum-feldes (mit Einschluß elektromagnetischer Felder) eine sehr natürliche Unterlage geboten wird durch die fünfdimensionale oder projektive Relativitäts-theorie, wie sie aus Ideen von K a 1 u z a hervor-gegangen und später durch eine Reihe von Ver-fassern (Klein, Einstein, Mayer, Veb-len, van Dantzig, Schouten, Pauli, Pais, Möller, Rosenfeld, Nörlund, Belinfante) weiter entwickelt ist 2 . Jedoch waren in der erwähnten früheren Arbeit die neuen Feldgleichungen des Vakuums noch nicht aufge-stellt worden; hierauf bezieht sich die vorliegende Note. Nach Prüfung verschiedener Möglichkeiten sehen wir die einfachste in Betracht kommende Möglichkeit auch als die wahrscheinlichste an. Die in der früheren Arbeit erhaltenen Ergeb-nisse, welche hier benutzt werden, erläutern wir so weit, daß die vorliegende Note auch ohne ihre Kenntnis verständlich sein wird; der Inhalt der früheren Mitteilung soll demnächst an anderer Stelle zugänglich gemacht werden. Wir betrachten die vier Weltkoordinaten x k (lateinische Indices stets = 1 bis 4) als Funk-tionen der Verhältnisse von fünf "projektiven"

Es wird gezeigt, daß sich jedes Gleichungssystem, das man als Eulersche Gleichungen eines fünfdimensionalen Variationsprinzips der projektiven Relativitätstheorie erhält, sich ebenfalls aus einem entsprechenden vierdimensionalen Variationsprinzip herleiten läßt. N achdem die projektive Relativitätstheorie

Es wird gezeigt, daß für Elektronen-Energien von mehr als 50 keV auch bei den schwersten Elementen die Elektronenhülle keinen Einfluß auf die Form radioaktiver ^-Spektren hat. Für den Einfluß des Coul omb-Feldes des Atomkerns wird eine Tabelle berechnet und mitgeteilt. S eit E. Fermi 1934 eine Feldtheorie des

Festes ct-AgJ wurde bei 230 ° C zwischen einem Stück Kohle als Anode und einem Silberblech als Kathode während 20 Stdn. mit einer anodischen Stromdichte von 2 A/cm 2 elektrolysiert. Das nach der Elektrolyse übriggebliebene Silberjodid in der Nähe der Anode wurde massenspektrographisch untersucht. Unmittelbar an der Anode bestand das Silber aus 49% 107Ag und 51% 100 Ag. Die Zusammensetzung des Silbers ging mit zunehmendem Abstand von der Anode kontinuierlich in die natürliche (52% 107 Ag und 48% 109 Ag) über, die ungefähr 2,3 cm von der Anode entfernt erreicht wurde. Zwischen der relativen Massendifferenz der Silberionen und der relativen Differenz ihrer Wanderungsgeschwindigkeiten im α-AgJ ergab sich daraus die Beziehung (w 1 - w 3 )√w = -0,11 (m 1 - m 2 ) √m. Aus älteren, negativ verlaufenen Anreicherungsversuchen folgt für Ionenwanderung in Wasser: (w 1 - w 2 )√w <-0,018 (m 1 - m 2 )√m.

Die Abschirmung der auf das äußerste Elektron wirkenden Kernladung durch die inneren Elektronen zeigt im Periodischen System der Elemente Gesetzmäßigkeiten die Schlüsse auf die Verhältnisse in der Elektronenhülle gestatten und die Extrapolation noch unbekannter sowie die Korrektur unsicherer Ionisierungsspannungen ermöglichen.

Frühere Messungen sowohl wie die zu ihrer Deutung herangezogenen Hypothesen über den Molekularzustand des Jods in seinen violetten und seinen braunen Lösungen erweisen sich als unzureichend und widerspruchsvoll. Quantitative spektrographische Aufnahmen des Absorptionsspektrums von dampfförmigem Jod bei verschiedenen Temperaturen und Drucken sowie von Jodlösungen in Cyclohexan und Äther ergeben eine vollkommene Analogie der Spektren, deren Banden den gleichen Elektronenübergängen zugeordnet werden müssen. Das Beer sehe Gesetz ist im Bereich aller Banden gültig, lediglich eine schwache, im nahen UV gelegene Bande, die auch im Gaszustand kontinuierlich ist, zeigt starke Druck-bzw. Konzentrationsabhängigkeit, die auf ein Assoziationsgleich-gewicht des Jods sowohl in gasförmiger wie in flüssiger Phase hinweist. Kryoskopische Messungen in Cyclohexan und Dioxan bestätigen dieses Ergebnis. Der charakteristische Farbunterschied der braunen und der violetten Jodlösungen kann danach nicht auf einen ver-schiedenen Dispersitätsgrad des gelösten Jods zurückgeführt werden. Er beruht wahr-scheinlich auf der Wirkung verschiedenartiger zwischenmolekularer Kräfte und ver-schiedener Raumerfüllung, ohne daß man die Entstehung stöchiometrischer Additions-verbindungen annehmen muß.

Die Mischungsentropie einer binären Lösung, deren Komponenten verschiedene Mol-volumina haben, wird unter der Voraussetzung, daß die Moleküle kugelförmig sind, molekularstatistisch abgeleitet. Es zeigt sich, daß in diesem Fall die Verdünnungs-entropie höher ist als bei Gleichheit der Molvolumina. Bei kleinen Konzentrationen der höhermolekularen Komponente erhält man ein Korrekturglied, das ungefähr der van der W a a 1 s sehen Volumkorrektur entspricht. Bei verschwindender Konzen-tration geht die Gleichung für den osmotischen Druck in die v a n t'H o f f sehe über. Es wird untersucht, inwieweit man ein gitterartiges Modell für die molekularstati-stische Ableitung der Eigenschaften von Lösungen verwenden kann, und hierbei ge-funden, daß die Gültigkeit der Lösungsgesetze nicht an ein solches Modell gebunden ist. Die osmotischen Koeffizienten und Aktivitätskoeffizienten, die sich aus der neu ab-geleiteten Entropiegleichung ergeben, werden ausgerechnet und durch Vergleich mit in der Literatur vorliegenden Versuchsergebnisse an Proteinlösungen nachgeprüft. Hierbei ergibt sich gute Übereinstimmung.

Ein neues Kalorimeter, seine thermischen Eigenschaften und die Bestimmung seines Wasserwertes werden beschrieben. Das silberne Kalorimetergefäß ist von einem Luft-strom umspült, der die konstant gehaltene Temperatur eines das Ganze umgebenden Aluminiumblockes besitzt. Die Konvergenztemperatur bleibt während vieler Stunden auf 0,0002° genau konstant, und auch die nach Erwärmung bzw. Abkühlung des Kalori-meters auftretende zeitliche'Temperaturänderung (Gang) ist genau reproduzierbar und kann als Funktion der Kalorimetertemperatur ein für allemal bestimmt werden. Zur Messung des Wasserwertes wird dem Kalorimeter durch einen Heizkörper eine aus Spannung, Widerstand und Zeit zu berechnende Wärmemenge zugeführt und die auf-tretende Temperaturerhöhung, mittels des bekannten Ganges auf Adiabasie korrigiert, bestimmt. Die Genauigkeit der Wasserwertbestimmung liegt bei 1‰.

Auf Grund der Ansicht, daß die lichtelektrische Wirkung des Bleisulfids durch eine chemische Reaktion zwischen den beteiligten Komponenten, Blei, Schwefel und Sauer-stoff, zustande kommt, werden ultrarotempfindliche Zellen durch Sauerstoffbehandlung überbleiter, überschwefelter und stöchiometrischer PbS-Schichten sowie durch Schwefel-behandlung von PbO-Schichten hergestellt. Eine kürzlich erschienene Arbeit von Hintenberger 1 gibt die Veranlassung zu vorliegender Notiz.

Es wird eine apparative Anordnung angegeben, mit deren Hilfe hochverdünnte Apiezonöl-nebel in reproduzierbarer Weise erzeugt werden können. Um die Konzentration dieser Nebel zu verfolgen, werden dieselben unter dem Tyndallometer beobachtet und in konstanten Zeitabständen von 2 min die Streulichtintensität gemessen. Hierbei bleibt die Streulicht-intensität während einer Versuchsdauer von 1 Stde. konstant. - Anschließend wird die Abscheidung der Nebel beim Durchgang durch ein Thermodiffusionsrohr studiert. Hierbei gelingt es, die Abscheidung in Abhängigkeit von Temperaturgradient, Strömungsgeschwin digkeit und Massenkonzentration quantitativ zu erfassen. Für kleine Strömungsgeschwindig-keiten stimmt die im thermischen Felde resultierende Geschwindigkeit der Teilchen mit der an Hand einer Gleichung von A. Einstein ermittelten überein. I m Rahmen einer Reihe von Arbeiten über die Isotopentrennung durch Thermodiffusion wird darauf hingewiesen, daß sich der

Als Widerstandsnormal wird der Wellenwiderstand einer Leitung benutzt, der in einigen Fällen sehr genau berechnet und mit Genauigkeiten bis zu etwa 2°/00 praktisch dargestellt werden kann. Ein Meßverfahren zum Abgleich nicht berechenbarer Wellen-widerstände wird angegeben.