Volume 12, Issue 9

Der Imaginärteil des optischen Kernpotentials läßt sich näherungsweise mit Hilfe der GOLDBERGER-Methode und mit der BRUECKNERSchen Störungstheorie berechnen. Es wird ein Vergleich dieser beiden Methoden durchgeführt, und die Unterschiede in den berechneten Ausdrücken für das Imaginärpotential werden genauer diskutiert.

Oszillator-Wellenfunktionen wurden benutzt, um die Bewegung der Nukleonen in einem HARTREE-Feld darzustellen. Starke Spinbahnkräfte, wie von MAYER 1 , JENSEN, HAXEL und SUESS 5 vorgeschlagen, wurden angenommen und mit Hilfe des Energievariationsverfahrens die negativen Paritäten der hochangeregten Spektra von O 16 , N 16 , F 16 berechnet. Das Austauschwechselwirkungspotential wird als eine lineare Mischung des WIGNER-, BARTLETT-, HEISENBERG- und MAJORANA-Potentials angesetzt. Im Grunde genommen ist die Methode eine Erweiterung des ScHULTENSchen Modells 22 auf mittelleichte (3-schalige) Kerne. Mit Hilfe der exakten (3 Näherungen) aufgestellten Zustandsfunktionen, die für die Energieniveauberechnungen benutzt worden sind, wurden auch einige Fälle erlaubter β-Übergänge von O 15 (β + )N 15 , N 16 (β - )O 16 , F 17 (β + )O 17 , F 18 (β + )O 18 berechnet. Die Ergebnisse haben eine allgemeine Übereinstimmung von ca. 10% mit experimentellen Werten.

Es wird eine Zusammenfassung der bisherigen Ergebnisse über K + -Proton-Streuung und inelastische K+-Kern-Streuung in Kernemulsionen gegeben. Bei der Behandlung der inelastischen Streuung mit dem FERMI-Gas-Modell unabhängiger Nukleonen wurde die Reflexion und Brechung am Kernrand und das Auftreten von mehreren K-Nukleon-Stößen im Kern berücksichtigt. Während das „Unabhängige-Teilchen-Modell“ bei hohen Energien eine gute Übereinstimmung mit den Experimenten liefert, kann es bei niedrigen Energien nicht mehr angewandt werden.

Zur Berechnung der kritischen Größe und der räumlichen Verteilung des thermischen Neutronenflusses in einem Pile hat man die Neutronenzahl pro Spaltung ν als tiefsten Eigenwert und die zugehörige Eigenfunktion zu bestimmen. Handelt es sich um einen heterogenen Pile, d. h. sind die Brennelemente in regelmäßigem Abstand im Moderator angeordnet, so benutzt man zur näherungsweisen Berechnung das Homogenisierungsverfahren oder die WIGNER–SEITZSdhe Zellenmethode. Im Falle eines ebenen, regulär geschichteten Piles kann das Problem exakt gelöst werden. Man erhält (2 N+1) Eigenfunktionen und Eigenwerte, wenn 2 N+1 die Anzahl der Brennelemente ist. Von dieser Lösung her wird die Genauigkeit des WIGNER—SEITZ- sowie des Homogenisierungs-Verfah-rens untersucht. In einem zweiten Teil werden die exakten Lösungen dazu benutzt werden, Störstellenprobleme im ebenen, regulär geschichteten Pile zu behandeln, während ein dritter Teil die Übertragung der gewonnenen Ergebnisse auf den zweidimensionalen Fall bringen wird.

Es werden die Abweichungen von der MATTHIESSENSchen Regel für Au + 1 At.-% Ag und für Ag + 0,6 At.-% Au eingehender untersucht. Dem nach SONDHEIMER für einwertige Metalle zu erwartenden Verlauf ist ein zweiter größerer Effekt überlagert, der einem Zweibändermechanismus zugeordnet werden kann. Der Zweibänderanteil wird im Zusammenhang mit HALL-Effektsmessungen, die an dem gleichen Material durchgeführt wurden, diskutiert.

Die Anthracendampf-Fluoreszenz bei UV-Anregung wurde hinsichtlich Intensität, Lebensdauer, Polarisation und Spektrum untersucht. Aus den Intensitätsmessungen ergeben sich Löschkonstanten von der Größenordnung 300 l/Mol cm. Die mittlere Lebensdauer der Fluoreszenz wurde zu (4,3 ± 0,5) ·10 -9 sec bestimmt. Dieser Wert schließt sich gut an die Messungen an dünnen aufgedampften Anthracenschichten an. Die Anthracendampf-Fluoreszenz ist bei Anregung mit polarisiertem Licht nicht polarisiert (p > 0,1 Torr). Für das Auftreten der von PRINGSHEIM 14 gefundenen linienähnlichen Fluoreszenzbanden bei niedrigem Druck kann die Absorption in einem Nebenmaximum verantwortlich gemacht werden.

Vom 24. April 1956 bis 6. April 1957 wurden in einem nord-südlich orientierten Tal der Nordalpen (675 m NN, Loisachtal) insgesamt 672 Relativmessungen der natürlichen Radioaktivität der Luft bzw. des Aerosols ausgeführt. Es ergab sich eine enge Beziehung zwischen Radioaktivität am Meßort und Richtung der mittleren Höhenströmung über den Alpen. Erhöhte Radioaktivität herrscht stets bei südlichen Höhenströmungen. Die Strömungsrichtung im Tal ist ohne systematischen Einfluß. Durch thermische Konvektion wird jedoch der Zustrom hoch radioaktiver Luft aus der Höhe in die Täler begünstigt. Der Einfluß der Jahreszeiten und Tagesgänge wurde untersucht, und dabei nach Aktivität aus der Radium- und aus der Thoriumreihe unterschieden. Der Einfluß der Bodenbedeckung mit Schnee und Eis auf den Gehalt der Luft an Thoronabkömmlingen ist sehr groß. Das Verhältnis Radonfolgeprodukte/Thoronfolgeprodukte korrespondiert im Sommer mit dem Verhältnis Uran/Thorium im Herkunftsbereich der Luftströmung. Es besteht kein störender Einfluß der Windgeschwindigkeit und der relativen Feuchtigkeit am Meßort auf die ermittelten Radioaktivitätswerte. Bei Druckfall steigt die Radioaktivität an. Hauptursache ist nicht der Zustrom von Bodenexhalationen, sondern eine gleichzeitige Drehung des Höhenwindes auf südliche Richtungen. Die angewendete Aktivierungsmethode wurde an die Filtermethode angeschlossen. Die sich hieraus ergebenden absoluten Gehalte der Luft an radioaktiven Stoffen stehen in Übereinstimmung mit anderen Messungen. Im Gegensatz zur Aktivierungsmethode zeigt die Filtermethode bei der Messung junger radioaktiver Aerosole ein Defizit, das auf einem Nachlassen des Filterwirkungsgrades beruhen dürfte. Der Einfluß der schwankenden natürlichen Luftradioaktivität auf die Ionisation von 700-3000 m NN wird an Hand der luftelektrischen Registrierungen von 7 Stationen während 8 Monaten diskutiert.

Es wird der Verlauf der dielektrischen Konstanten ε′(ω) und ε″(ω) von Lösungen von α-Bromnaphthalin in Tetrachlorkohlenstoff bei 4 Konzentrationen (1, 5, 10 und 20 Gewichtsprozente) im Wellenlängenbereich von 1 cm bis 35 cm gemessen. Dieser Bereich umfaßt den wesentlichen Teil des anomalen Dispersionsgebietes. Die gemessenen Kurven zeigen eine mit steigender Konzentration wachsende Abweichung von den aus der DEBYE-Theorie folgenden. Von 4 diskutierten Deutungsmöglichkeiten eignet sich eine von FRÖHLICH 1 angegebene Erweiterung der DEBYESchen Theorie am besten zur quantitativen Beschreibung des gemessenen Dispersionsverlaufes.

Als geeignetes Photomaterial zur Verwendung im extremen UV wird Agfa-Röntgen-Film, der mit Natrium-Salicylat sensibilisiert wurde, angegeben. Empfindlichkeit und Auflösungsvermögen werden mit Kodak-SWR-Film verglichen. Die Aufnahme der Schwärzungskurven kann statt im extremen UV beim Schwerpunkt des Fluoreszenzlichts der Sensibilisierungssubstanz im nahen UV erfolgen. Es wird gezeigt, daß für Natrium-Salicylat die Schwärzungskurve, die bei 3850 A aufgenommen wurde, mit den im extremen UV von der Wellenlänge unabhängigen Schwärzungskurven übereinstimmt, während das Maximum des Fluoreszenzspektrums bei 4200 A liegt. Für die Kalibrierung im nahen UV wurde die gleiche Lichtquelle (LYMANsche Kapillar-Entladung) benutzt wie im extremen UV, um das Auftreten des Intermittenzeffektes auszuschalten.

Ausgehend von den BOLTZMANN-Gleichungen für das Elektronen- und Phononengas wird gezeigt, daß die Entropievermehrung je sec und cm 3 durch Wechselwirkungsprozesse bei den Transportvorgängen unter gewissen Nebenbedingungen extremal wird. Dieses Prinzip der extremalen Entropievermehrung kann dazu benutzt werden, um Näherungswerte für die elektrischen und thermischen Transportgrößen zu berechnen. Außerdem ergeben sich ganz allgemein die KELvix-Beziehungen der Thermoelektrizität. Die Gleichungen werden auf den Fall des isotropen Halbleitermodells mit Einbandleitung spezialisiert. Hierbei zeigt sich bei der Ermittlung der Wechselwirkungsintegrale unter Berücksichtigung des Energie- und Impulssatzes, daß die DEBYESche Temperatur bei allen Transportgrößen des Elektronengases nur noch eine untergeordnete Rolle spielt. Die elektrische und thermische Leitfähigkeit sowie die Thermokraft werden in einem vereinfachten Beispiel in den beiden ersten Näherungen nach dem Variationsverfahren berechnet.