Volume 12, Issue 3

Die Analyse der als Modell für eine Theorie der Elementarteilchen benützten nichtlinearen Spinorgleichung wird fortgeführt. Insbesondere werden die Kräfte langer Reichweite, die nach einer früheren Arbeit zwischen den Elementarteilchen des Modells wirksam sind, genauer untersucht. Dabei stellt sich heraus, daß diese Kräfte mit den COULOMB-Kräften formal identisch sind und daß die nichtlineare Spinorgleichung ganz allgemein die Elektrodynamik enthält, wobei der Wert der Elementarladung durch die Grundgleichungen festgelegt ist. Für die SOMMERFELDSChe Feinstrukturkonstante des Modells ergibt die (noch ziemlich grobe) Näherungsrechnung den Wert 1/267. Im dritten Teil der Arbeit wird untersucht, wie das Modell durch Einführung des Isotopenspins in Richtung auf eine Theorie der wirklichen Elementarteilchen erweitert werden könnte. Dabei werden Argumente dafür gefunden, daß bei den für den radioaktiven Zerfall maßgebenden schwachen Wechselwirkungen die Parität nicht notwendig erhalten bleiben muß, wie es die Erfahrungen über den Zerfall der τ-Mesonen zu zeigen scheinen

Der Einfluß der Polarisation des Atomkerns auf die 1s-, 2p- und 3d-Energieniveaus des μ ̄-Meson-Atoms wird im Rahmen einer Störungsrechnung II. Ordnung unter Zugrundelegung des STEINWEDEL-JENSENschen Kernmodells für die Elemente Sb, W, Pb, U berechnet. Die Ergebnisse (Tab. 1) sind im Rahmen des Kernmodells auf etwa 5% genau. Die Korrektur der Termdifferenz 2p -1s erweist sich bei den betrachteten Elementen als nahezu unabhängig von Z und beträgt etwa 5 keV. Die Abschätzung eines Ebbe - Flut-Effektes ergab bei denselben Elementen für den ls-Zustand im Vergleich zum Polarisationseffekt überraschend hohe Korrekturen (Tab. 2) von etwa 10 keV

An anthracene scintillation counter with single-channel pulse height selection was used as a lowbackground detector in a magnetic-lens β-ray spectrometer. By analyzing the spectrum of the Compton electrons ejected from a thick converter three new γ-rays in the decay RaC → RaC′ were found: 2.72 ± 0.02 MeV, 2.89 ± 0.05 MeV. and 3.03 ± 0.03 MeV, with intensities of 0.026, 0.005, and 0.013, resp., setting the intensity of the 2.204-MeV γ-ray equal to unity. β-ray groups, if existing, from RaC″ to RaD-levels ≦ 1.07 MeV have an intensity < 5 · 10 -3 per RaC″ decay. The upper limit for the intensity of a 3.20-MeV crossover γ-ray in the decay ThC″ → ThD was measured to 1.5 · 10 -4 per ThC″ decay

In Teil I 1 wurde die HOSEMANNsche Interferenztheorie polydisperser Partikelhaufwerke erweitert und auf den zweidimensionalen Fall von Kreisscheibchen umgerechnet. Die theoretischen Ergebnisse werden durch Beugungsbilder von Modellstrukturen veranschaulicht und geprüft. Es werden Auswerteverfahren entwickelt, nach denen die Strukturparameter (mittlerer Teilchenradius, Polydispersität, Packungsdichte) berechnet werden können. Sie stimmen im Rahmen der Meßfehler gut mit den wahren durch Auszählung aus den Modellen gewonnenen Daten überein. Die für den dreidimensionalen Fall analogen Formeln werden angegeben

Es wird der Aufbau eines Präzisionsmeßgerätes für Abstandsmessungen von Spektrallinien beschrieben, das die üblichen Komparatoren an Aufwand und Genauigkeit erheblich übertrifft. Die Verbindung eines hundertfach vergrößernden Projektionsmikroskopes mit einem photoelektronischen Einstellverfahren gestattet den Abstand von Liniendubletten bis zu etwa 0,1 μ (mittlerer Fehler der Einzelmessung) genau auszumessen. Die Photometerkurven der zu bestimmenden Linien erscheinen dabei auf dem Schirm eines Kathodenstrahloszillographen. Die Methode strengt die Augen wenig an und führt auch für schwache und gekrümmte Linien zu guten Ergebnissen

Es wird der Einfluß einer Elektronenbestrahlung auf p-n-Sperrschichten in Gallium-Arsenid untersucht und der Kurzschlußstrom bzw. die EMK in Abhängigkeit von der Strahlintensität gemessen. Bei Bestrahlung mit 45 kV-Elektronen ist der Kurzschlußstrom um den Faktor 7200 größer als der auffallende Elektronenstrom. Dem entspricht ein mittlerer Energiebedarf pro Ladungsträgerpaar von 6,3 eV. Die bei optimaler Anpassung abgegebene Leistung beträgt 8% der auffallenden Strahlintensität. Als Anwendung wird die Messung der Intensität von Elektronenbeugungs-Diagrammen beschrieben

Bei Temperaturen unterhalb 11°K zeigen Ge-Einkristalle schon bei Feldstärken von wenigen V/cm Durchschlagseffekte. Aus der Abnahme der HALL-Konstanten und der Zunahme der Durchschlagfeldstärke mit abnehmender Ladungsträgerbeweglichkeit folgt, daß der starke Stromanstieg auf eine Stoßionisation neutraler Störstellen zurückzuführen ist. Ein transversales Magnetfeld verschiebt die kritische Feldstärke zu höheren Werten. Im Stoßionisationsbereich erreicht die transversale magnetische Widerstandsänderung bei 4,2°K schon bei 250 Gauß die außergewöhnlich großen Werte von 2000%

Bei der Untersuchung dünner TlCl- und CsCI-Schichten, die normalerweise im CsCI-Gittertyp kondensieren, zeigte sich, daß sie auf Einkristallspaltflächen von Alkalihalogeniden des NaCl-Typs im fremden Gittertyp der Unterlage aufwachsen. Während sich der Gittertyp der Schichten dem der Unterlage angleicht, ergeben sich auch in den dünnsten Schichten von höchstens wenigen Å Dicke keine Hinweise für eine Angleichung der Gitterkonstanten. Beim Tempern wandeln sich die äußeren Teile der im NaCI-Typ aufgewachsenen Schichten in den CsCl-Typ um. Die Kristallite im Kontaktgebiet mit der Unterlage behalten jedoch den NaCl-Gittertyp bei

Mit der von SCHAEFER und BERGMANN angegebenen Methode der Lichtbeugung an hochfrequent schwingenden Kristallen wurden die elastischen Konstanten einer größeren Zahl kubischer Kristalle bestimmt. Es wird versucht, einen Zusammenhang zwischen der Form des Elastogramms und den Kräften im Kristallgitter zu finden. Als besonders bemerkenswertes Ergebnis wurde gefunden, daß ein regulärer Einkristall von Bariumfluorid sich in elastischer Beziehung wie ein isotroper Körper verhält

Das früher nur kurz mitgeteilte Ergebnis 1 einer groben Rechnung, wonach die Bildungsarbeit bei der Ionisierung von Eu 2+ , das in Erdalkalichalkogeniden eingebaut ist, bei allen Erdalkalioxyden kleiner ist als bei allen Erdalkalisulfiden, wird durch eine Rechnung in höherer Näherung, bei der Polarisation und Verzerrung des Wirtskristalls berücksichtigt wird, bestätigt. Die sich ergebende lonisierungsarbeit des Eu 2+ ist in Übereinstimmung mit dem früheren Wert. Aus den berechneten Gitterverzerrungen wird verständlich, wieso der Wirtskristall auch „schlecht passende“ Fremdionen aufnehmen kann, die zur eigentlichen Mischkristallbildung ungeeignet sind

Durch Messung der effektiven dielektrischen Relaxationszeit τ (eff) wurde der Einfluß weiterer Substituenten auf die Beweglichkeit der am Benzol substituierten NH 2 -Gruppe untersucht. Dabei zeigte Substitution einer zweiten NH 2 -Gruppe nur im Falle der m-Stellung einen gewissen beweglichkeits-hemmenden Einfluß. Substitution von ein oder zwei CH 3 -Gruppen blieb ohne deutlich erkennbare Einwirkung. Dagegen schränkt Substitution von - Cl in o-Stellung und stärker noch die Besetzung der beiden o-Stellungen durch - Cl und - Br die Beweglichkeit der NH 2 -Gruppe ein. Substitution von CH 3 in der NH 2 -Gruppe selbst (zu N-Methyl- und Dimethylanilin) führt zu τ (eff)-Werten, die im Unterschied zu Anilin eine Eigenbeweglichkeit der Gruppe kaum noch erkennen lassen. In diesen Molekülen zeigt sich damit erhebliche Verstärkung der Mesomerie gegenüber Anilin und Wirkung in Richtung auf eine ebene Struktur der Gruppen - NHCH 3 und - N (CH 3 ) 2

Durch magnetische Übergangsmessungen an 15 Nb-N-Proben unterschiedlichen Stickstoffgehalts ist es möglich, dem von BRAUER und JANDER aufgestellten Phasendiagramm des Systems Nb-N die Übergangstemperaturen zur Supraleitung zuzuordnen 1,2 . Dabei erweisen sich die hexagonalen Modifikationen NbN I und Nb 2 N bis 1,94°K als nicht supraleitend. Die höchsten Sprungpunkte kommen der Phase mit Steinsalzgitter - NbN III - zu. Präparate, die mit geringen Sauerstoffbeimengungen verunreinigt sind, durchlaufen die Übergangskurven reversibel, dagegen zeigen die von Sauerstoff völlig freien Proben einen Hysteresiseffekt, wie er bei einer Überhitzung auftreten sollte. Die Ursache dieser Erscheinung kann noch nicht eindeutig aufgeklärt werden. Die Sprungpunkte der Präparate mit kubischem Gitter sind gemäß T k =α V 11 von dem Volumen der Elementarzelle abhängig. Die Anfangssteigungen der Schwellwertkurven liegen bei äußeren Feldern bis zu 150 Oe zwischen - 120 und -240 Oe/Grad in guter Übereinstimmung mit kalorischen Messungen von ARMSTRONG. Im Gegensatz dazu werden an einem Sinterstäbchen Steigungen der Schwellwertkurve bis -11 500 Oe/Grad gemessen, die mit einer netzartigen Aufspaltung der s-leitenden Bereiche bei großen äußeren Feldern zu erklären sind. Die reine β-Phase des NbD und NbH wird oberhalb 1,94°K nicht supraleitend, doch wird der Sprungpunkt des Nb bei geringem Einbau von Deuterium (bis 9 Atom-%) etwas erhöht. Parallel dazu läuft eine Gitteraufweitung

Eine einfache Anwendung der WATsoN-Transformation auf die Zylinderfunktions-Reihe der GREENSchen Funktion führt zu einer schlecht konvergenten Residuensumme, welche für eine numerische Auswertung unbrauchbar ist. Nach der Umwandlung der Reihendarstellung in ein komplexes Integral läßt sich dieses jedoch in eine Reihe von Integralen aufspalten, welche sich sowohl leicht numerisch auswerten als auch sinnvoll physikalisch deuten lassen (Primärwelle, reflektierte Welle, Regenbögen). Hierbei ergeben sich Anteile, welche Strahlen der geometrischen Optik entsprechen, als Beiträge von Sattelpunkten. Die gebeugten Wellen werden durch Residuensummen dargestellt