Volume 6, Issue 9

Die unendlichen, hermiteschen Darstellungen des ersten Teiles dieser Arbeit geben zu einer schon von mehreren Autoren bemerkten, aber in ihrer grundsätzlichen Bedeutung noch nicht diskutierten Schwierigkeit Anlaß, insofern als die Eigenwerte aller regulären Massenoperatoren sich gegen die Null häufen. Singuläre Massenoperatoren, insbesondere ein wesentlich singulärer, dessen Wahl in einer gleichzeitig erscheinenden Mitteilung physikalisch begründet wird, existieren in den bisher betrachteten Darstellungen nicht mehr als Matrizen. Es werden verschiedene Darstellungen angegeben, in denen der Massenoperator selbst in Diagonalform erscheint, während die übrigen Operatoren die Form von Integralkernen oder von sehr ein-fachen Differenzen-Operatoren annehmen.

Das im ersten Teil dieser Arbeit aufgestellte Programm für die Bestimmung des Massenoperators wird mit einigen Einschränkungen zu Ende geführt. Die auf klassischem Wege dafür gefundene Form steht im Einklänge mit einer inzwischen aufgefundenen, quantentheoretischen Bedingung. Wesentlich für die Durchführung ist eine von zehn neuen Identitäten der Diracschen Algebra. Die vorliegende Theorie sucht, wie schon einige

Im Hinblick auf experimentelle Untersuchungen der letzten Zeit wird die Frage aufgeworfen, ob im Rahmen der heutigen Quantentheorie der Wellenfelder ein Massenunterschied zwischen Elektron und Positron verstanden werden kann. Dabei zeigt es sich, daß ein solcher Massen-unterschied wegen des /¿-Zerfalls theoretisch zu erklären ist, wenn man annimmt, daß in der Gesamtheit der Elementarteilchen ein negatives Proton nicht vorkommen kann (was bekanntlich experimentell noch ganz offen ist). Hält man dagegen an der exakten Gleichheit von Elektronen-und Positronenmasse fest, so ergibt sich umgekehrt ein Hinweis auf die Existenz eines negativen Protons.

Die bisher gefundenen Masseneffekte der Kationen-Wanderung in Halogeniden lassen sich überschlagsmäßig durch die Gleichung darstellen. Dabei ist m - die Masse des Halogenatoms und m + die Masse des Metallatoms.

An der Grenze zwischen PbCL 2 , und ZnCl 2 wurde durch elektrolytische Überführung (Dauer 3 Tage, Stromstärke 230 mA, Stromdichte 4,27 A/cm 2 , Verschiebung des Chlors relativ zum Zink 3,4 m, Vervielfachung 167, praktische Reichweite der Anreicherung 4 cm, Temperatur im Trennrohr 650° C) die Isotopenverteilung beim Zn zugunsten der leichten Isotope verschoben. Zwischen der besten Fraktion (59 mg Zink) und natürlichem Gemisch war für das Isotopenpaar 64 Zn, 70 Zn der Trennfaktor 3,19 erreicht worden. Der Masseneffekt [xxx] für die elektrolytischen Wanderungsgeschwindigkeiten w der Zinkisotope im ZnCl 2 wurde zu μ = -0,078 bestimmt.

Die Koronaentladung läßt sich zu Schwingungsmessungen verwenden. Es werden zunächst statisch ermittelte Kurzschluß- und Arbeitskennwerte der Koronameßstrecke mitgeteilt. Sodann wird die Koronameßstrecke mit schwingender Kathode betrachtet. Mehrere für die Theorie nützliche Begriffe lassen sich in Analogie zur Theorie der Verstärkerröhre definieren. Es zeigt sich, daß für tiefere Frequenzen die statisch ermittelten Kennlinien für instationäre Vorgänge zu-grundegelegt werden dürfen. Die Schwingungsform einer quadratischen Glasplatte wird mit der Koronameßmethode bestimmt.

Es wird an die verschiedenen Auffassungen der Beugung erinnert und darauf hingewiesen, daß die Beugung des Lichts an einem durchsichtigen Schirm einen engeren Vergleich mit derjenigen von Röntgenstrahlen oder Materiewellen an Kristallgittern erlaubt als der gewohnte Fall des undurchlässigen Schirmes. Versuche über die Beugung an einer Kante eines durchsichtigen Schirmes werden dargelegt und in einigen Photometerkurven der Intensitätsverlauf wiedergegeben. Von den Einzelheiten wird als wesentlich die Methode der Markierung des geometrischen Schattens der Kante im Strahlengang angegeben.