Volume 6, Issue 5

Am Beispiel der Streuung eines Wellenpaketes an einer Potentialschwelle soll ein neues Verfahren zur Behandlung von Streuproblemen auseinandergesetzt werden. Durch eine Laplace-Transformation nach der Zeit wird das Problem auf die inhomogene zeitunabhängige Schrödinger-Gleichung zurückgeführt. Reflexions-und Durchlässigkeitskoeffizient können unmittelbar aus der zugehörigen Greenschen Funktion bestimmt werden.

In Teil A werden Ergebnisse von Messungen der Magnetostriktion an einer Heusler-Legie-rung, an Fe-Ni-Legierungen und an Ni mitgeteilt. Auch wurde versucht, durch geeignete Versudisführung zu reversiblen (∂J/∂σ) H zu gelangen. Deren Vergleich mit den gemessenen (∂λ/∂H) ermöglicht Aussagen über den Anteil an reversiblen und irreversiblen 90°-und 180°-Wandverschiebungen an verschiedenen Stellen der Magnetisierungskurve. Bei gewissen Fe-Ni-Legierungen wird die Magnetostriktion (MS) unter hoher Zugspannung negativ, obgleich die Einkristalle in allen Richtungen positive MS besitzen. In Teil B wird gezeigt, daß bei ihnen die sehr große Anisotropie der MS diesen Vorzeichenwechsel erklären kann. Berechnungen nach Ansätzen von Becker und Döring führen zu guter Übereinstimmung mit den Meßwerten. Bei geringerer Anisotropie bleibt nach Messung und Rechnung der Vorzeichenwedasel aus. A.

Bei der Bestimmung der Ausbreitungsrichtung von Kurzwellen treten kurzzeitige Schwankungen der Azimutanzeige auf. In den ersten Morgenstunden sind im allgemeinen die Schwankungen ziemlich groß, nehmen jedoch im Laufe des Morgens ab und durchlaufen während der Mittagszeit ein Minimum. Dann nehmen die Schwankungen wieder zu, erreichen während des Nachmittags ein Maximum, um in den späten Nachmittag-und frühen Abendstunden wieder abzusinken. Ein jahreszeitlicher Gang der mittleren Schwankung läßt sich für die Monate Oktober bis Januar nicht erkennen.

In einer "langsamen", mit Methan gefüllten Wilson-Kammer, die hier beschrieben wird, wird die Streuung von Positronen aus Cu 64 an Elektronen untersucht. Aus 5000 Aufnahmen mit 2900 m ausgewerteter Positronenbahnlänge wird die Häufigkeit von Stößen mit verschiedener Energieübertragung im Energiebereich 100-400 ekV bestimmt und mit der Theorie von Möller-Bhabha verglichen. Innerhalb der experimentellen Unsicherheit besteht Übereinstimmung zwischen den beobachteten und den berechneten Absolutwerten. Ein Dreierstoß zwischen einem Positron und zwei Elektronen wurde beobachtet.

Die bei der Uranspaltung sekundär entstehenden β-aktiven Xenonisotope 133 X und 135 X wurden in der Nebelkammer untersucht. Die den β-Zerfall begleitende γ-Strahlung konnte durch "innere Umwandlung" der γ-Strahlung beobachtet und die Quantenenergien daraus berechnet werden. Der β-Zerfall des Kerns 133 X ist von einer γ-Strahlung der Energie 77 ± 15 keV begleitet, während beim Zerfall des Kerns 135 X γ-Quantenenergien von 53 ± 10, 148 ± 15, 190 ± 19 und 261 ± 26 keV gemessen wurden. Dabei wurde wahrscheinlich gemacht, daß das 190-keV-γ-Quant in zwei Schritten emittiert werden kann. Einige typische Nebelkammeraufnahmen der am Einzelprozeß beobachteten "inneren Umwandlung" werden gezeigt.

Die strahlungslosen Übergänge in den Grundzustand im Kristallgitter eines Phosphors mit Rekombinationsleuchten werden im Bändermodell Übergängen aus den Haftstellen ins Valenzband zugeordnet und die stationären Lösungen untersucht. In sehr guter Näherung läßt sidi das Gleidaungssystem mit Hilfe der Neutralitätsbedingung lösen. Die Ergebnisse werden mit-geteilt: Bei schwacher Anregung tragen nur tiefe Haftstellen (Abstand zum Leitfähigkeitsband größer als Abstand der Aktivatorterme vom Valenzband) zu den strahlungslosen Übergängen bei. Die Ausbeute ist dann sehr klein und bei sehr schwacher Anregung konstant. Wenn die Konzentration der tiefen Haftstellen kleiner ist als die der Aktivatoren (Bedingung für die Lumineszenz), wird bei zunehmender Anregung ein Bereich der Haftstellensättigung durchlaufen, in dem die Ausbeute sprunghaft zunimmt. In diesem Bereich ist die Zahl der strahlungslosen Übergänge proportional dem Quadrat der Konzentration der tiefen Haftstellen. Nach dem Überschreiten des Bereichs der Haftstellensättigung nimmt die Ausbeute noch zu, bis etwa die Hälfte der Aktivatoren angeregt ist. Dann nimmt sie infolge der mit der beginnenden Sättigung der Aktivatoren stärkeren Zunahme der Löcherkonzentration ab. Bei extrem starken Anregungen wird eine konstante Grenzausbeute erreicht. Die Killer sind als Haftstellen aufzufassen.

Im NaCl-Gitter ergibt das Born-Mayersche Abstoßungsgesetz zu große Wechselwirkung der übernächsten Nachbarn, außer wenn infolge der Größenverhältnisse der Ionen sich gleichnamige Ionen besonders nahe kommen. Im Falle der Erdalkalichalkogenide sind die elastischen Konstanten und die Dielektrizitätskonstante dann deutbar, wenn man zusätzlich eine Nichtionenbindung annimmt. Es wird dann verständlich, daß der Kristall sich bei Beanspruchungen, bei denen Valenzwinkel geändert werden, also bei Scherung oder Polarisation im elektrischen Feld, "steifer" verhält als bei Dehnung. Die für die Überlappungskräfte der Ionen charakteristische Konstante des BornMayersdien Gesetzes läßt sich dann bei Alkalihalogeniden und Erdalkalichalkogeniden etwa gleich machen. Es ergibt sich eine effektive Ionenladung, die etwas kleiner ist als die aus der Wertigkeit der Ionen folgende (beim MgO: z = 1,83 statt z = 2).

Für einige Wellenlängen von Linien-bzw. Kontinuumsstrahlung wird jeweils die Indikatrix gemessen. Es ergibt sich eine Abhängigkeit der Form der Lichtkurve von der Anregungsspannung des unteren Niveaus. Dieser für Linien und Kontinuum gleiche Zusammenhang gestattet es, für das gesamte Spektrum die räumliche Verteilung anzugeben. Eine Deutung der Form der Indikatrix führt zur Bestimmung des Absorptionsvermögens der Entladung. Mit Hilfe dieser Werte läßt sich einmal eine neuartige Messung der Temperatur in der Entladung, zum anderen ein Vergleich mit einem thermischen Strahler durchführen, der für Linien Übereinstimmung, für das Kontinuum dagegen keinerlei Übereinstimmung mit den beobachteten Strahlungsleistungen ergibt. Im letzteren Falle gilt also das Kirchhoffsche Gesetz nicht.

Mit Hilfe einer Methode, die eine systematische Variation der Anregungsbedingungen organischer Substanzen in der positiven Säule gestattet 1 , wurde Naphthalin untersucht, und auch hier, wie früher beim Benzol 2 , eine größere Mannigfaltigkeit der energetischen Vorgänge im Molekül festgestellt, als man es nach den Versuchen der Absorption erwarten sollte. Neben der aus Absorption und Fluoreszenz bekannten Anregung des Naphthalins im Gebiet von 3100 Ä werden 4 bisher unbekannte Spektren isoliert, die nicht Übergängen zwischen höher angeregten Termzuständen des Moleküls zugeschrieben werden können. Die Träger dieser Spektren lassen sich bisher nicht bestimmen. Man kann nur vermuten, daß es sich um das Leuchten größerer Molekülbruchstücke handelt. Dasjenige der Spektren, das bei den höchsten Elektronengeschwindigkeiten auftritt ("T-Spektrum"), erweist sich als identisch mit dem beim Benzol diskutierten "T-Spektrum". Sein Träger hat wahrscheinlich die Konfiguration C 2 H X (mit x = 1, 2 oder 3), weil es unter ähnlichen Bedingungen auch beim Äthylen beobachtet wird. Die anderen Spektren müssen noch größeren Molekülbruchstücken zugeordnet werden. Die Intensität der Spektren macht es wahrscheinlich, daß das angeregte Molekül zerfällt und dabei ein angeregtes Bruchstück entsteht. Außerdem tritt beim Hineinverdampfen von Naphthalin in eine H 2 -Entladung eine chemisdie Reaktion ein, die zu einem Bruchstück führt, das auch beim Tetrahydronaphthalin erscheint. Da dieses "A-Spektrum" (das 5. neue Spektrum) nicht dem Tetrahydronaphthalinmolekül selbst angehört, muß es sich bei beiden Substanzen um das Leuchten des gleichen Bruchstückes handeln.

e r w i n 3 hat unabhängig vom Verfasser, allerdings etwas später, im wesentlichen das gleidie Verfahren zur Behandlung der ionenoptischen Eigenschaften magneti-scher Felder vorgeschlagen und für den Spezialfall t1 =s2 = 0 und Z1 ^ l2 einen Ausdruck für den Öffnungs-fehler angegeben, der sich auch aus der hier angegebenen allgemeinen Formel ableiten läßt. Eine ausführliche Behandlung der Fokussierungseigen-schaften beliebig begrenzter homogener Magnetfelder er-folgt demnächst in dieser Zeitschrift. Substanzen, welche nicht offensichtlich kristallin sind, kennte man früher vielleicht alle amorph nennen, heute ist man vorsichtiger. Man kann und soll Untersdiiede madien, die sich vor allem auf eine kritische Betrachtung des Interferenzbildes (Röntgen-, Elektronen-oder Neu-tronenstrahlen) begründen.