Volume 20, Issue 8

The total content as well as the isotopic composition of helium and neon of 36 stone meteorites have been determined. Except for meteorites with primordial rare gas content, the radiogenic component of 4 He has been calculated by subtracting the fourfold amount of 3 He from the total 4 He in order to allow for the spallation fraction of 4 He. From the content of radiogenic 4 He the U-Th-He-ages of the investigated meteorites have been calculated. From the content of 3 He and 21 Ne cosmic ray exposure ages were calculated for all meteorites also. With the new data of the 36 stone meteorites, presented in this paper, the total number of stone meteorites, of which rare gas measurements were carried out so far, amounts to 70 bronzitechondrites and 93 hypersthene-chondrites. The earlier indications for marked differences in the distribution of the U-Th-He-ages as well as for the cosmic ray exposure ages between the bronzitechondrites and the hypersthene-chondrites proved to be undoubtedly correct. During our investigations, we found Elm Creek as one additional bronzite-diondrite with high amounts of primordial rare gases. In two other bronzite-chondrites (Cavour and Dimmit) primordial rare gases were also detected, but in rather small amounts.

The inelastic scattering of 70 eV electrons (0.3 eV half width) by methane, propane, and nheptane has been measured in the angular range of 0 to 145°. From these data the relative total cross sections versus energy loss of the electrons for propane and n-heptane are calculated The energy distributions of the scattered electrons and the electrons ejected during the ionization processes are largely separated. In the case of n-heptane the ratio of the total number of processes leading to neutral excited states and the total number of processes leading to ionized states is determined. About 25% of the neutral excitations have energies below the first ionization potential, 75% above. Electronic levels of the ionized species are observed; some of them have been predicted by MO calculations. The amount of vibrational energy transferred to one electronic state is discussed, and the rapid change of the form of the energy transfer function with temperature (from 50 to 850°C) is experimentally demonstrated.

The absorption oscillator strengths of 35 NI-multiplets between 1000 and 1800 A are measured in emission. The light source is a wall-stabilized cascade arc burning in definite argon-nitrogen mixtures. Normal-intensities are produced by the same source. The evaluation of particle densities is carried out without assuming constancy of mixture ratio and knowledge of any transition probability.

By the Bose-Einstein statistics, the equations describing the spontaneous fluctuations of photon radiation are given. These equations are applied to the thermal photon radiation of a non homogeneous plasma. The fluctuations may be described by a degeneration factor μ which is calculated in general terms here and especially for an argon plasma in Part II. By using a highly sensitive photodetector which transforms radiation fluctuations into current fluctuations at its output, the degeneration factor μ can be determined. The properties of a cooled InSb-photodiode are then investigated. It is shown that this detector is useful for measuring photon noise at about 5 μ wavelength of an argon plasma. The actual measurements are given in Part II.

An investigation was made of a steady, one-dimensional plasma flow in crossed electric and magnetic fields. The interaction between the flow and the fields causes various flow types. In general, the flow is either supersonic or subsonic in the entire channel. Under certain circumstances, however, a transsonic flow may develop. Finally, flows exist with a steady shock front, the position and strength of which depend on the magnetic field strength and the pressure at the end of the tube.

Neglecting magnetic and electric forces which occure in the expansion of a plasma in a LAVAL nozzle the plasma parameters are calculated by means of a simplified model 3 under the condition of isentropic flow. An Ein-Stufen-Modell and a Zwei-Stufen-Modell 1 is applied. It proves that the experimental results at hand can only be explained by means of the Zwei-Stufen-Modell. The calculations include the case of thermodynamic equilibrium as well as that of frozen flow.

Explicit formulae for the excess functions of monomer-dimer mixtures based on the “average potential model” are given. Values of the heat of mixing at 35°C of the system benzene-diphenylmethane determined by means of a sensitive quasi-isothermal differential calorimeter are reported and constructional details and properties of the calorimeter are described. Experimental and theoretical values of the mixtures benzene-diphenyl, benzene-o,o'-bitolyl and benzene-diphenylmethane are compared and the deviations are discussed.

In a silver electrodes thermocell the thermoelectric power ε of solid β and liquid silver nitrate is measured. The following values are obtained (t m is the average temperature of the system in centigrade) : solid (from 160 to 209,4°C): ε=-237μV degree —1 , liquid (from 209,4 to 350°C): ε= (-304-0,077 t m ) μV degree -1 . The entropies of transport of the silver and nitrate ions in silver nitrate have been calculated at different temperatures.

Die Methode (Sandwich-Methode) besteht darin, daß zwischen zwei Folien verdünnte Salzlösungen präpariert werden. Aus diesen Flüssigkeitslamellen kristallisieren die Salze vorwiegend als dünne Plättchen, da die Wachstumsrichtung in der dritten Dimension weitgehend unterdrückt wird. Alkali- und Ammoniumhalogenide lassen sich danach leicht in Form dünner, im Elektronenmikroskop durchstrahlbarer Folien herstellen. Bei CsCl und den Ammoniumhalogeniden treten stärkere Abweichungen in den Kristallgitterdimensionen auf, die durch die spezielle Präparationsmethode bedingt sind.

Es wird gezeigt, daß der HALL-Effekt von Wismut-Aufdampfschichten in Größe und Vorzeichen von der Schichtstruktur abhängt. Die Epitaxie auf Glimmer- und KCl-Spaltflächen und die Ausbildung einer Textur in Schichten auf amorpher Unterlage werden mit Elektronen-Beugung und Mikroskopie, bei dickeren Schichten auch mittels RönTGEN-Beugung, erfaßt. In (111)-orientierten Schichten auf Glimmer beträgt der HALL-Koeffizient zwischen 2000 bis 6000 A Schichtdicke in guter Übereinstimmung mit Einkristalldaten R H = +0,08 cm 3 /Coul, in (100)-orientierten Schichten auf KCl —0,75 cm 3 /Coul. In Schichten auf amorpher Unterlage (Glas, R H =+0,05 cm 3 /Coul) wechselt der HALL-Koeffizient bei 7000 A das Vorzeichen. Nach den Ergebnissen der RÖNTGEN-Beugung ist dies auf den Übergang von einer (111)- zu einer (111̄)- und (110)-Textur mit wachsender Schichtdicke zurückzuführen. Schichten mit einer teilweise regellosen Kristallorientierung, die durch Kondensation auf Quarz (80°K) erhalten wurden, zeigen einen für polykristallines Wismut zu erwartenden negativen HALL-Koeffizienten. Dieser eindeutige Zusammenhang zwischen Struktur und HALL-Effekt zeigt, daß es bei einer Diskussion des Einflusses von Weglängeneffekten, Verunreinigungen und Gasadsorption unerläßlich ist, die Struktur der Schichten zu ermitteln, wenn die Versuchsergebnisse nicht falsch interpretiert werden sollen.

Aus der Gasphase hergestellte Proben der Nb 3 Sn-Phase mit unterschiedlichen Zusammensetzungen bzw. Sprungtemperaturen wurden röntgenographisch untersucht. Intensitätsmessungen des 110-Überstrukturreflexes ergaben, daß bei Abweichungen von der Stöchiometrie die überschüssigen Nb-Atome auf Sn-Gitterplätzen eingebaut werden. Eine Gitterunordnung wurde in keinem Fall festgestellt.

Der erste Schnittpunkt der Intensitätskurve mit der f 2 -Kurve bzw. der erste Nulldurchgang der i(s) exp .-Kurve ist ein genau fixierter Punkt. Kennt man seine Lage, so kann man den zugehörigen Atomabstand berechnen. In der vorliegenden Arbeit wird gezeigt, daß bei den Schmelzen der Elemente mit metallischer Bindung im Gitter wie Au, Ag, Al usf., der erste Nulldurchgang der i (s) exp .-Kurve vom doppelten Atomabstand 2r 1′ der Flächengitter-Struktur bestimmt wird, und daß andererseits bei den Schmelzen der Elemente mit homöopolarer Bindung im Gitter wie Bi, Sb, Ge, Ga usf. der erste Nulldurchgang vom doppelten Atomabstand 2 r 1 der dichtesten Kugelpackung (Kugelmodell-Struktur) festgelegt wird. Im letzten Falle bestimmt der doppelte Atomabstand 2 r 1 auch die Lage des I. Maximums der i(s) exp .-Kurve. Die doppelten Atomabstände 2r 1 und 2 r 1′ sind die Ursache für die geringe Breite und die überagende Höhe des I. Maximums der Intensitäts- bzw. der i(s) exp ,-Kurve von Metallschmelzen. Die Diskussion der i (s) exp .-Kurve gibt erstmals eine Vorstellung vom Zustandekommen der Intensitätskurven geschmolzener Metalle. Weiter zeigt sie, daß die Metallschmelze nicht durch eine bloße Verwackelung des zugehörigen Raumgitters erklärt werden kann, ebensowenig kann sie durch die Modellvorstellung von BERNAL gedeutet werden. Das Nebeneinander zweier Strukturen, der dichtesten Kugelpackung und der Flächengitter-Struktur, in den Metallschmelzen ist eine Folge des gleichzeitigen Vorhandenseins von metallischer und homöopolarer Bindung. Beim Schmelzen werden die Elemente Au, Ag, Al usf. nichtmetallischer, die Elemente Bi, Sb, Ge, Ga usf. dagegen metallischer.

The thermoelectric power of the cell W(s)/Zn(1)/W(s) was measured over the temperature range 465 — 711°C, and the absolute thermoelectric power of zinc was found to be S = — 0.164 + 1.298 · 10 —3 T m μV/degr. where T m is the mean absolute temperature. The standard deviation of the measurements was 0.12 /μV/degr.

The different diffusion velocities of Hydrogen and Tritium through Palladium open the possibilities of Tritium enrichment in the residual gas mixture. The relative diffusion velocity of Tritium versus temperature and the enrichment related to the initial and final quantities of the mixture as well as the diffusion temperature are described.