Volume 13, Issue 1

Die Untersuchung der DE BROGLIESChen Relation für das Phonon wird fortgesetzt. Die Beziehungen zwischen dem Impuls des Gitters und dem Pseudoimpuls (Σ n ћ k) seines Schallfeldes werden in folgenden Punkten diskutiert: a) Wechselwirkung mit einem Elektron, b) Übergang von der linearen, periodisch fortgesetzten Kette zum dreidimensionalen Gitter mit Oberflächeneffekten, c) optische Eigenschwingungen des Gitters, d) Drehimpuls.

Der Masseneffekt μ (= relative Differenz der Wanderungsgeschwindigkeiten/relative Differenz der Massen) für die elektrolytische Wanderung der Chlorionen in geschmolzenem TlCl wurde im Temperaturbereich 565°C ≦ t ≦ 730°C gemessen. In linearer Näherung ergab sich μ= - 0,077{1 - 0,00192 (t - 565)}. Die Temperaturabhängigkeit kann nicht durch die Temperaturabhängigkeit von Isotopenaustausch-Gleichgewichten, vielleicht aber durch die Zunahme induzierter Cl-Sprünge mit steigender Temperatur erklärt werden. In einem 26-Tage-Versuch gelang es, mittels der Kette Tl (Anode) /TlCl/Tl (Kathode) das leichte Chlorisotop 35 Cl von 75,4% im natürlichen Chlor auf 98,4% in der besten Probe anzureichern, was einem Trennfaktor 20 entspricht.

Es werden die Massenpektren von neun gesättigten Kohlenwasserstoffen mit 5, 6 und 7 C-Atomen im Temperaturgebiet zwischen 100°C und 900°C untersucht. Zur Messung können die Wände des Ionisierungsraums der lonenquelle, in dem sich das zu untersuchende Gas bei einem Druck von etwa 10 -5 Torr befindet, bis auf ca. 1000°C hochgeheizt werden. Als Wandmaterial diente Gold. Bei einem der Kohlenwasserstoffe (2,2-Dimethylbutan) wurde zusätzlich gemessen, wie sich das Spektrum bei Auskleidung der Wände des Ionisierungsraumes mit einem Crack-Katalysator ändert. Dabei konnte die katalysierte Methan-Bildung als Funktion der Temperatur quantitativ bestimmt werden.

Die Grundlagen der Theorie der thermoelektrischen Effekte in Halbleitern werden diskutiert. Dabei wird auf einige in der Literatur bestehende Unklarheiten in der Definition der Energiestromdichte und der in der BoLTZMANNSchen Stationaritätsbedingung auftretenden Kraft m v hingewiesen.

Für mechanische Systeme, insbesondere für kosmische mechanische Systeme, ist die Existenz statistisch-stationärer Zustände nicht ohne weiteres gesichert. Sie ist verbürgt, wenn die Potentialfunktion des Systems ein echtes relatives Minimum besitzt. Das ist z. B. bei interstellaren Gasen der Fall, nicht dagegen bei Sternsystemen.

Obgleich die kanonische Wahrscheinlichkeitsverteilung im allgemeinen einen ganz falschen Energiewert auszeichnet, liefert sie doch empirisch richtige Ergebnisse. Der Grund liegt darin, daß bei beliebiger Wahrscheinlichkeitsverteilung im Phasenraum für den einzelnen Freiheitsgrad eine (verallgemeinerte) BOLTZMANNsche Wahrscheinlichkeitsverteilung gilt, sobald die Anzahl aller Freiheitsgrade hinreichend groß ist.

Es wird gezeigt, daß der Verlauf der Intensitätskurven fester amorpher Elemente durch Überlagerung von nur wenigen Interferenz-Funktionen zustande kommt. So werden die vorderen Maxima in der Streukurve von festem amorphem Si, Ge, Se, As und Sb im wesentlichen durch die sin x v /x v -Funktionen mit x v =k s r v für die Abmessungen r 1 und r 2 des Grundbausteines festgelegt. Die Interferenz-Maxima bei großen sin ϑ/λ-Werten werden dagegen fast ausschließlich vom kürzesten Atomabstand r 1 bestimmt, was auf eine mit dem Abstand wachsende Streuung der Atomlagen hinweist. In den festen amorphen Elementen liegt demnach kein stabiler Grundbaustein vor.

An Geiger-Müller-Zählrohren wird die Ausbreitungszeit der Entladung, einschließlich ihrer gesamten Schwankung, von einer Einstrahlstelle bis zu einem Ende des Zählrohres nach zwei Methoden gemessen. Mit einer der beiden Methoden können noch zusätzlich die Schwankungen der Ausbreitungszeiten in kleinen Zeitintervallen beobachtet werden. Die Messungen liefern einige Beiträge zur Klärung des umstrittenen Ausbreitungsmechanismus der Entladung im Geiger-Müller-Zählrohr. Weiter ergeben sie, daß die statistische Schwankung der Ausbreitungsgeschwindigkeit der Entladung sehr klein ist. Die Zeit zwischen dem Start der Entladung an dem Einstrahlort und ihrer Ankunft an einem Ende des Zählrohres ist daher ein gutes Maß für den Einfallsort radioaktiver Strahlung in ein Zählrohr. Auf diese Weise gelingt mit bestimmten Zählrohrtypen eine Lokalisierung des Einstrahlortes auf 5 mm in einem Bereich von 50 cm. Unter Verwendung dieser neuen Methode wird eine Anordnung entwickelt, mit der ausgedehnte β- und γ-Strahlungsfelder auf einen Oszillographenschirm abgebildet und photographiert werden können. Die Intensitätsverteilung wird aus den Bildern photometrisch bestimmt. Das Verfahren kann für die Ausmessung von Radiochromatographien und für medizinische Anwendungen einige Fortschritte bringen.