Volume 17, Issue 8

Der Mechanismus der T-Markierung nach WILZBACH wird an Toluol-Dampf studiert, und es werden einige der Faktoren bestimmt, die die Ausbeute an markiertem Toluol sowie die Verteilung des T im Molekül beeinflussen. Es ergibt sich u. a., daß der L-Wert (Anzahl Tritium-markierter Toluol-Moleküle pro Tritium-Zerfall) von der Menge des verwendeten T 2 . abhängig ist und von L = 0,71 bei Verwendung von 50 mc auf L=5,5 bei Einsatz von 500 mc Tritium ansteigt. Als weiterer wichtiger Parameter wurde die Reaktionszeit erkannt. Während die T-Substitution im Kern linear zunimmt, erfolgt der T-Einbau in die Methylgruppe des Toluols exponentiell mit der Zeit. Es werden zwei Reaktionswege diskutiert, die zur Markierung des Toluols führen: 1. Der β - -zerfallsinduzierte Mechanismus über das ( 3 HeT) + -Ion und 2. die Radiolyse, d. h. die Wirkung der β - -Strahlung, wobei ionisierte, angeregte und radikalische Formen des Toluols auftreten. Der Anteil der Reaktion 1 an der Markierung konnte dadurch festgestellt bzw. eliminiert werden, daß an Stelle von T 2 das Molekül HT verwendet wurde. Die Ergebnisse ließen erkennen, daß der Prozentsatz der T-Substitution, der über den zerfallsinduzierten Mechanismus 1 verläuft, von der eingesetzten Menge Tritium abhängig ist. Während bei 50 mc T 2 ca. 95% des Toluols über 1 markiert werden, wird dieser Weg bei einem 300 mc Experiment nur noch zu 60% beschritten. Ein Zusatz von 1 Torr O 2 zeigte außerdem, daß sich die zerfallsinduzierte Markierungsreaktion in zumindest zwei Einzelreaktionen aufteilen läßt, von denen die eine zur Kernsubstitution führt und nicht inhibiert wird, während nach der anderen die Methylgruppe substituiert wird, und diese sich durch O 2 praktisch vollständig unterdrücken läßt. In diesem Fall erweist sich der L-Wert unabhängig von der T 2 -Konzentration. Die L-Werte des „strahlenchemischen“ Anteils steigen dagegen mit der jeweilig eingesetzten T 2 -Menge stark an

Measuring the half-life of the first excited state of 160 Dy we got T 12 = (2,24 ± 0,06) ns. instead of (1,8 ± 0,2) ns given by McGOWAN 1 . This value is in good agreement with COULOMB-excitation data

Using a YUKAWA interaction between the nucleons the volume energy per particle and the specific surface energy are calculated. These expressions assume a very simple form for a zero range interaction. The space parts of the applied orthogonal single particle wave functions are products of plane waves and a momentum independent function which brings about the decrease in density within the surface layer. First the volume energy per particle as a function of the density in the interior of nuclear matter is minimized. The interaction parameters are so selected that the values of the volume energy per particle and the density at the minimum agree with the experimental data. Then the surface energy as a function of the surface thickness is minimized. The values of the surface energy and the surface thickness in the minimum are compared with the empirical data. They are found to be of the right order of magnitude

Die einzelnen Konstanten des Piezowiderstandseffektes in Galliumarsenid wurden aus Messungen des Widerstandes in Abhängigkeit von der mechanischen Belastung in verschiedenen Kristallrichtungen bestimmt. Die Ergebnisse werden mit den bekannten Werten von Germanium und Silicium im Hinblick auf die verschiedene Bandstruktur verglichen

Forbidden hyperfine transitions △M = ± 1, △m= ± 1, ± 2 have been observed at X-band frequencies in the epr-spectra of Mn ++ -ions in ZnO single crystals. From the unequal separation between the M= - ½ → ½, △m= ± 1 transitions in the spectrum, a quadrupole coupling constant of P=0,000016 ± 0,000002 cm -1 was obtained. Third order corrections to the hfs-energy had to be used in this analysis

Combined optical and EPR investigations have been performed on the Fe 3+ - and the A-center in synthetic cubic ZnS crystals. The Α-center is believed to be the center responsible for the selfactivated blue luminescence of ZnS. The Α-center is oriented along the [111] axis of the cubic crystal. Its g-factor has axial symmetry with g ∥ = 2.0530 ± 0,0003 and g ⊥ = 2,0286 ± 0,0003 . Both centers appeared after excitation with uv at 77 °K and could be removed or enhanced by visible and near infrared radiation. The spectral response of quenching and generation was investigated between 0.3 and 2.0 μ. Quenching maxima occured near 0.75 - 0.80 μ for the Α-center and near 0.57 and 1.2 μ for the Fe 3+ ion. The observations are interpreted by hole excitation and hole transfer between the two centers

Mißt man das Lumineszenzabklingen thalliumaktivierter Alkalihalogenide nach Erregung mit ultraviolettem Licht statt mit energiereichen Teilchen, so erhält man Aussagen über das Tl-Zentrum selbst. Deshalb wurde am NH 4 Br·Tl die Abklingzeit in Abhängigkeit von der Intensität des erregenden Lichts, der Tl-Konzentration, der Temperatur und bei Änderung der Struktur des Tl-Zentrums gemessen. Bei der Interpretation der Resultate bestehen keine Schwierigkeiten wie bei den mit Teilchen erregten Alkalihalogeniden. Die Temperaturabhängigkeit wird mit Hilfe der Modelle von BONANOMI und ROSSEL bzw. VITOL und PLYAVIN gedeutet. - Die Abklingzeiten wurden mit einem neuen Ultraschallfluorometer gemessen

Es wird gezeigt, daß die auf einer Dipol-Dipol-Wechselwirkung beruhenden Vorgänge der zwischenmolekularen Energieübergabe sich auch im Rahmen der klassischen Quantentheorie quantitativ, ja sogar sehr anschaulich diskutieren lassen. Bei einer derartigen Erklärung sind alle Akte der Energieübergabe als solche mit Strahlung anzusehen. Nach der üblichen quantenmechanischen Auffassung ist i. allg. zwischen Übergabeakten mit und solchen ohne Strahlung zu unterscheiden: es scheint aber, daß die in einer Umgebung von genügend kleinem Radius der einzelnen angeregten Moleküle erfolgenden Elementarprozesse einheitlich als Akte ohne Strahlung aufgefaßt werden können. Es werden auch bezüglich der die Übergabeprozesse begleitenden Löschprozesse Folgerungen gezogen

A method is described which allows to observe only primary processes by elimination of secondary and higher processes. The products formed by dissociation of excited cyclohexane molecules are explained by innermolecular elementary processes. Two reaction schemes are discussed for the formation of the observed C 2⁻ , C 3⁻ , and C 4⁻ hydrocarbons, which follow from the C 3 : C 3⁻ and C 4 : C 2⁻ cleavage. The experimental results establish these two reaction schemes quantitatively. The processes for the stabilization of the formed biradicals during cleavage of the cyclohexane ring are of equal probability as it is following from the discussed reaction schemes

Mit einer Blitzlichtanordnung wurde die Photolyse des NH 3 in der Gasphase im Vakuum-UV untersucht. Als Filter dienten bis 2000 Å bzw. 1600 Å Quarz und bis 1250 Å CaF 2 -Fenster. Für Belichtungen unter 1250 Å wurde eine Anordnung ohne Fenster benutzt. Es zeigte sich, daß mit einer fensterlosen Anordnung photochemische Primärprozesse absorptionsspektrographisch qualitativ beobachtet werden können. Voraussetzung ist u. a. eine Blitzlichtquelle mit genügend kurzzeitigem Lichtimpuls, so daß bei großem Abstand zwischen der Entladung und dem Reaktionsraum während der Analysendauer keine Störungen durch die Entladung erfolgen. Bei der vorliegenden Anordnung traten Störungen - wahrscheinlich als Druckwellen - nach mehr als 20 μsec im Reaktionsraum auf, während die Analyse nach 5 bis 10 μsec erfolgte. In Übereinstimmung mit früheren Untersuchungen wurden bei Wellenlängen über 2000 Å das NH 2 -, unter 1600 Å außer dem NH 2 - das NH-Radikal als Primärprodukte gefunden. Etwa 10% der NH-Radikale entstanden mit einem Schwingungsquant (υ=1) im Grundzustand. Bei Belichtungen ohne Fenster und relativ niedrigen Drucken wurde außerdem die BALMER-Serie des Η-Atoms in Absorption beobachtet

Mit einer Bildwandlerkamera wurden von linearen, unstabilisierten Pinch-Entladungen in Wasserstoff Sweep- und Momentaufnahmen hergestellt. Aus den Sweep-Aufnahmen ist zu sehen, daß die Plasmaschicht während des ersten Einlaufens nicht gleichmäßig leuchtet, sondern Leuchtkanäle vorhanden sind, deren Entstehen durch die Rückleitergeometrie bedingt ist. Während der ersten Kontraktion treten außerdem Instabilitäten vom m = 0·Typ auf, deren Amplituden und Wellenlängen an Hand von Bildserien zeitlich verfolgt werden konnten. Innerhalb der Meßgenauigkeit stimmt die beobachtete Amplitudenänderung mit theoretischen Berechnungen von WYLD aus dem Stoßwellenmodell überein 1 , während mit den dort ebenfalls behandelten Einzelteilchen- und Schneepflugmodellen keine experimentelle Übereinstimmung gefunden wurde

While usually γ ν γ μ + γ ν γ μ = 2 g μv is considered as the fundamental relation for the definition of DIRAC’S γ-operators in curved space in our axiomatic foundation this relation is a derived one being deduced from the fundamental axiom (11). Starting from this axiom in § 1 the γ-algebra in curved space is developped. In § 2 the choice of hermitean γ-operators in curved space is investigated. § 3 is occupied with the fundamental problem of splitting the γ-operators into PAULI’S σ-operators, i.e. with the problem of the connexion of bispinor and spinor formalism. All computations are based on general curved coordinates fully avoiding the tedious orthogonal Vierbein-formalism

Eine bei Galliumarsenid-Tunneldioden häufig beobachtete Kapazitätsanomalie wird in Abhängigkeit von verschiedenen Parametern untersucht. Der Anstieg dieser Exzeßkapazität bis zu sehr tiefen Frequenzen läßt auf Umladungen tiefer Haftstellen schließen, die mit dem bekannten Band-Term-Exzeßstrom zusammenhängen